On détermine la constante C3 avec la condition à la limite : T t 0 T, soit u t 0 0. Donc C3 U 2 R h d L et finalement : U2 u R h pd L 1 1 1 1 2 1F13 S1 1F23 S2 1 S1 F12 S1 2 S2 2.1.2 Équilibre thermique et température dans les solides On considère quun matériau est à léquilibre thermique si létat dexcitation des particules qui le compose est uniforme. Cet état dexcitation est mesuré par lénergie cinétique des particules. En considérant un nombre suffisant de particules, on définit une grandeur mesurable qui est la température. Il serait possible de dédier un ouvrage entier à la définition de la température dans les solides. En effet, cette définition a bien évolué notamment au cours des XIXe et XXe siècles, au travers de la découverte de la thermodynamique tout dabord, puis de la physique statistique dont Boltzmann est certainement un des personnages central voir encart plus loin et quantique Planck, Bohr pour ne citer queux. À léchelle microscopique les physiciens de la thermodynamique statistique ont montré que la notion de température est liée à des grandeurs caractéristiques telles que le libre parcours moyen ou bien encore le temps de relaxation que ce soit pour un gaz délectrons libres ou bien pour un réseau cristallin. Pour un électron libre présent dans le matériau, le libre parcours moyen est la distance quil va parcourir avant de rentrer en contact avec un ion du réseau cristallin ou bien avec un autre électron. Le temps de relaxation est alors le temps que met lélectron pour parcourir le libre parcours moyen. La notion de libre parcours moyen na absolument pas le même sens pour les ions du réseau cristallin. En effet, la mobilité de lion reste limitée à la distance avec ses voisins immédiats, du moins tant que le matériau reste solide. On définit donc le libre parcours moyen associé à la vibration générée par la mobilité des ions. Ce libre parcours moyen va alors correspondre à une dimension caractéristique où 2 ou plusieurs ondes de vibrations vont se combiner pour en former de nouvelles. Ceci conduit à définir le phonon comme le quantum dénergie correspondant à londe de vibration. Ce quantum a exactement la même signification que le photon pour les ondes électromagnétiques. Dunod La photocopie non autorisée est un délit سنقوم كل يومي جمعة و سبت باختيار لباس تقليدي من منطقة معينة و التعريف به. و ينطبق هذا كذلك على الفن و الأطباق.. Valeurs calculées du rapport l s T pour plusieurs matériaux métalliques-1 En régime stationnaire le flux traversant le tube côte vapeur est égal au flux évacué vers leau au travers de la paroi du tube : Ts Ts,eau Ts,eau Teau T Ts sat f, W m-1 1 1 ln de di p di h eau p de h 20d 2pk Ts,eau est la température de la paroi du tube côté eau. La dernière relation est équivalente à : Ts Teau f ln de di 1 p di h eau 2pk Ts Teau ln 0,0180,015 1 p 0,015 4 906,1 2 p 110 217,80 Ts Teau de frottement local 95 local déchange convectif 92 Colburn Allan Philip 112 compression 12 condensation 92, 121 conditions aux limites 50 initiale 49 conduction 16 conductivité thermique 18, 39 conservation de lénergie 10 constante de Planck 150 de Stefan Boltzmann 171 convection 17 forcée 92, 105 naturelle 92, 114 convention de signe 7 conversion 3, 4 corps gris 179 noir 159 réels 173 corrélations 108 de Colburn 112 expérimentales 117 couche limite 94, 95 thermique 96 9,81 0,0023 0,5 103 300 20 g bair d 3 T0 Tair 0,872 2 2 nair 30,09 106 Écoulement dun fluide à la vitesse u dans un tube de diamètre D lié à cet éclairement comme la somme des flux associés aux radiosité des surfaces en utilisant les facteurs de forme entre la surface i et toutes les surfaces de la cavité : Si E i supposant constantes toutes les propriétés physiques des corps en présence ainsi que le coefficient déchange global, que lécart de température DTx T 1 x T 2 x entre les températures moyennes de mélange à labscisse x varie selon la loi exponentielle: DT x DT 0 expK x avec K, constante à définir. C En déduire que le flux total échangé entre les deux fluides est de la forme: f h S DT où DT Schématisation de laspérité entre les deux solides t m l m l, et la température : m l Cl m l Te t exp Tei Tl3 Tl3 m e Ce m l Application numérique : 1,65 0,1 Tef exp 15 80 80 21,11 C 0,4 4,18 c m l Cl Tef Tl3 m e Ce Tef Tei A ss Tb 04 a a A E A ss Tb 04 m Cp m Cp rayonnement 17 monochromatique 159 thermique 150 réflectivité 177 réflexion 175 régime découlement 99 permanent 19, 47 transitoire 19, 48 relation de Lambert 165 de réciprocité 198 de Stefan Boltzmann 171 réseaux 31 cristallins 157 électriques 57 résistance thermique de contact 55 résolution numérique 213 Reynolds Osborne 97 Dans cette relation l est la conductivité thermique de la paroi solide à la température T p, wcv désigne la densité de flux évacué par convection à la surface avec le fluide et wr désigne la densité de flux rayonné. Nous introduisons dans cette relation le coefficient déchange par convection h. Sa définition est généralement assez compliquée car elle prend en compte des phénomènes complexes au niveau de linterface entre la paroi solide et le fluide en écoulement. Nous y reviendrons dans le détail au chapitre suivant.